$$ {A}_{\mathrm{полезн}}^{\text{'}}={A}_{1}^{\text{'}}+{A}_{2}^{\text{'}}+{A}_{3}^{\text{'}}+{A}_{4}^{\text{'}}={Q}_{2}-{\displaystyle \frac{i}{2}}\nu R({T}_{1}-{T}_{2})-{Q}_{1}-{\displaystyle \frac{i}{2}}\nu R({T}_{2}-{T}_{1})=$$

$$ ={Q}_{2}-{Q}_{1}$$.

Теперь имеем в наличии все данные для нахождения КПД тепловой машины, работающей по циклу Карно:

$$ \eta ={\displaystyle \frac{{Q}_{\mathrm{полезн}}}{{Q}_{\mathrm{затр}}}}={\displaystyle \frac{{A}_{\mathrm{полезн}}^{\text{'}}}{{Q}_{\mathrm{затр}}}}={\displaystyle \frac{{Q}_{2}-{Q}_{1}}{{Q}_{2}}}=1-{\displaystyle \frac{{Q}_{1}}{{Q}_{2}}}$$,   или   $$ \eta =1-{\displaystyle \frac{{T}_{1}}{{T}_{2}}}$$.

КПД идеальных тепловых машин, состоящих из обратимых процессов, с данными температурами нагревателя и холодильника, находится по формулам:

$$ \eta =1-{\displaystyle \frac{{Q}_{1}}{{Q}_{2}}}$$ — максимальный КПД тепловых машин.

Можно доказать, что КПД может быть найден и по другой формуле:

$$ \eta =1-{\displaystyle \frac{{T}_{1}}{{T}_{2}}}$$ — максимальный КПД тепловых машин с циклом Карно.

Сади Карно доказал, что тепловая машина с таким циклом имеет максимально возможный КПД.

Теперь рассмотрим более подробно работу ДВС по циклу Отто. В идеале он должен выглядеть так: 

А) Участок $$ АВ$$ (см. рис. 20) соответствует второй части такта выпуска, где поршень поднимается от нижней до верхней мёртвой точки и выталкивает через открытый выпускной клапан остатки отработанных газов в атмосферу при атмосферном же давлении (см. рис. 19).

Б) На участке $$ ВС$$ (см. рис. 20) (такт впуск) поршень совершает обратное движение к нижней мёртвой точке, но при этом клапан выпускной закрывается, впускной клапан открывается, и рабочая смесь воздуха и бензина поступает (втягивается при атмосферном давлении) в камеру сгорания.

В) На участке $$ CD$$ поршень вновь поднимается к верхней мёртвой точке и, при закрытых клапанах, сжимает рабочую смесь (такт сжатие). Сжатие идёт так быстро, что теплообмен практически не происходит, и процесс можно принять как адиабатный.

Г) В точке $$ D$$ на свечу зажигания подают высокое напряжение, рабочая смесь практически мгновенно сгорает, и давление возрастает в несколько раз при постоянном объёме.

Д) Далее на участке $$ EF$$ газ (отработанная смесь) совершает работу (такт рабочий ход). Процесс опять в первом приближении можно считать адиабатным, а клапаны на протяжении такта закрыты.

Е) Последним процессом будет расширение газа при открытии выпускного клапана (первая часть такта выпуска). Газ выходит лишь частично, давление падает до атмосферного. В действительности процесс сжатия и последующего возрастания давления после сгорания идёт сложнее, да и такт выпуска тоже идёт сложнее (показано пунктирной линией, и соответствует индикаторной диаграмме). Затем повторяются все выше перечисленные процессы.